Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Автор N.N. Химическое действие излучений большой энергии Сборник статей
 
djvu / html
 

20
Флюзрта
периоды полураспада. Так как число распадающихся ядер обратно пропорционально периоду полураспада, то для получения некоторого заданного числа «-частиц в единицу времени могут потребоваться значительные количества радиоактивных веществ, обладающих большой продолжительностью жизни.
На рис. 4 изображена зависимость между ионизацией на 1 мм пути (удельная ионизация) в воздухе для определенной а-частицы и расстоянием до конца ее пробега. Пробег измеряется, начиная от некоторой точки в правой части оси абсцисс, соответствующей источнику частиц.
При сравнении экспериментальных кривых ионизации, полученных для ряда «-частиц, обла-
ю го зо «о so 60 дающих первоначально Расстояние до конца среднего одинаковой энергией,об-пробега наруживается, что число
актов ионизации распределяется статистически. Это показано на рис. 4 пунктирной кривой (кривая Брэгга), которая отклоняется от основной
Теоретическая кривая 0,214 MeV/мм воздуха
Рис. 4. Удельная ионизация в воздухе под действием а-частиц со средней длиной пробега (сплошная кривая); пунктиром нанесена кривая Брэгга. Отклонение пунктирной кривой от сплошной обусловлено разбросом; на рисунке этот эффект изображен в преувеличенном виде.
кривой в конце пробега.
Это отклонение, известное под названием разброса, связано со статистическим характером процесса торможения. Для большей наглядности масштаб изображения разброса на рисунке несколько преувеличен. Сплошной линией, спадающей близ начала координат к нулю, изображено изменение удельной ионизации, вызываемое «-частицей, обладающей наиболее вероятным или средним пробегом. Такой способ изображения является наиболее употребительным, поскольку характер разброса обычно зависит от методики эксперимента. В случае идеального эксперимента статистическое рассеяние величин пробега должно быть симметричным по отношению к величине среднего пробега при среднем

 

1 10 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250


Химическая термодинамика. Свойства углеводородов. Справочники